光学 姚启钧版 习题解答3.4.doc 46页

'3-1.证：设两个均匀介质的分界面是平面，它们的折射率为和。光线通过第一介质中指定的A点后到达同一介质中指定的B点。为了确定实际光线的路径，通过A,B两点作平面垂直于界面，是他们的交线，则实际光线在界面上的反射点C就可由费马原理来确定（如右图）。反正法：如果有一点位于线外，则对应于，必可在线上找到它的垂足.由于>,>,故光谱总是大于光程而非极小值，这就违背了费马原理，故入射面和反射面在同一平面内得证。在图中建立坐oxy标系，则指定点A,B的坐标分别为（）和（），未知点C的坐标为（）。C点在之间是，光程必小于C点在以外的相应光程，即，于是光程ACB为：根据费马原理，它应取极小值，即：，取的是极值，符合费马原理。故问题得证。 3-2.(1)证：如图所示，有位于主光轴上的一个物点S发出的光束经薄透镜折射后成一个明亮的实象点。由于球面AC是由S点发出的光波的一个波面，而球面DB是会聚于的球面波的一个波面，固而,.又光程，而光程。根据费马原理，它们都应该取极值或恒定值，这些连续分布的实际光线，在近轴条件下其光程都取极大值或极小值是不可能的，唯一的可能性是取恒定值，即它们的光程却相等。由于实际的光线有许多条。我们是从中去两条来讨论，故从物点发出并会聚到像点的所有光线的光程都相等得证。除此之外，另有两图如此，并与今后常用到： 3-3.解：由的结果得：==10（cm） 3-4.解：由结果知：（1）,（2）(3)而 又3-5.证：3-6.解： 3-7.解：（1）（2）3-8.解： s/F/f/-sAx3-9.证：由图可知，若使凹透镜向物体移动的距离亦可得到同样的结果。 3-10.解：P′3-11.解：（1）由经导知：按题意，物离物方主点H的距离为，于是由（2） 3-12.解：（1）仍在原处（球心），物像重合（2）3-13.解：（1） （2）3-14解：（1）（2）（3）光路图如右：3-15解：（1） （2）（3）3-16.解：（1）透镜在空气中和在水中的焦距分别为： （2）透镜置于水中的焦距为：3-17.解：     3-18.解：（1） （2）其光路图如右 3-19.解：透镜中心和透镜焦点的位置如图所示：3-20.解： 3-21.解：该透镜是由A,B；两部分胶合而成的（如图所示），这两部分的主轴都不在光源的中心轴线上，A部分的主轴在系统中心线下方0.5cm处，B部分的主轴则在系统中心线上方0.5cm处。由于点光源经凹透镜B的成像位置即可（为便于讨论，图（a）（b）（c）是逐渐放大图像）式中分别为点光源P及其像点离开透镜B主轴的距离，虚线在透镜B的主轴下方1cm处，也就是在题中光学系统对称轴下方0.5的地方同理，点光源P通过透镜A所成的像 ，在光学系统对称轴上方0.5的处，距离透镜A的光心为10cm，其光路图S画法同上。值得注意的是和构成了相干光源3-22.证：经第一界面折射成像：经第二界面（涂银面）反射成像：再经第一界面折射成像而三次的放大率由分别得 又对于平面镜成像来说有：可见，当光从凸表面如射时，该透镜的成像和平面镜成像的结果一致，故该透镜作用相当于一个平面镜证毕。3-23.解：依题意所给数据均标于图中由于直角棱镜的折射率n=1.5，其临界角，故，物体再斜面上将发生全反射，并将再棱镜左侧的透镜轴上成虚像。有考虑到像似深度，此时可将直角棱镜等价于厚度为h=1.6cm的平行平板，由于的结果可得棱镜所成像的位置为：故等效物距为：对凹透镜来说：对凸透镜而言， 即在凹透镜左侧10cm形成倒立的虚像，其大小为3-24.解： 其光路图如下：3-25.解：3-26.解：3-27.解：经第一界面折射成像： 经第二界面（涂银面）反射成像：再经第一界面折射成像即最后成像于第一界面左方4cm处 3-28.解：依题意作草图如下：第一次成像：第二次成像： 1)求两次象的大小之比：2) 1)可见：若，则d无解，即得不到对实物能成实像的透镜位置若，则d＝0，即透镜在E中央，只有一个成像位置，若，则可有两个成像位置。故，欲使透镜成像，物和屏的距离l不能小于透镜焦距的4倍但要满足题中成两次清晰的像，则必须有证毕。注：当时，有d＝0，则。即只有能成一个像的位置。 3-29.解：其光路头分别如下： 3-30.解：3-31.解： 其草图绘制如下 3-32.解：（1）（2）3-33.解： 3-34.解： 其光路图如下：3-35.解：（1）由折射定律：nsinα=sinβ所以α=sin-1(sinφ/n)又临界角αc=sin-1（1/n）即α<αc故是部分反射。（2）由图知：α=（φ-α）+θ，即θ=2α-φ，而δ=π-2θ,所以δ=π-4α+2φ.（3）因为dδ/dφ=-4dα/dφ+2=0，即：dα/dφ=1/2,而：α=sin-1（sinφ/n）,dsin-1x/dx=1/(1-x)1/2.即：dα/dφ=cosφ/n(1-sin2φ/n2)1/2=1/2,1-sin2φ/n2=4cos2φ/n21=sin2φ/n2+cos2φ/n2+/n2=1+3cos2φ.所以cos2φ=（n2-1）/3.或：φ=cos-1（n2-1/3）1/2.αφδ36.因为n//s/-n/s=(n/-n)/r.(1)1因为n/=1.5,n=1,s1=r1=4(cm)所以1.5/s1/-1/4=(1.5-1)/4,1.5/s/1=1/4+0.5/4=3/8.所以s1/=8×1.5/3=4(cm).即在球心处。2因为n/=1,n=1,s2=s/+(9-8)/2=4.5cm..所以1/s2/-1/s/1=0,s2/=s2=4.5cm.即像仍在球心处。（3）1因为n/=1.33,1.5,r=1.5mm,s=1mm.所以1.33/s/1-1.5/1=(1.33-1.5)/1.5.1.33/s/1=1.5+1.33/1.5–1=1.39.所以s/1=1.33/1.39=0.96(mm)又s2=50-(1.5-0.96)=49.46(mm).故1/s2/-1.33/49.46=1-1.33/50s2=0.0203s2/=49.26（mm）所以d（内）=2r(内)=2×(50-49.26)=1.48≈1.5（mm）2由n/=1n=1.33r=50mms=48.5（mm）所以1/s1/-1.33/48.5=1.33./501/s1/=1.33/48.5+1/50-1.33/50=0.0208所以s/≈48.1（mm）d（外）=2r/(外)=2×(50-48.1)≈4（mm） (2)1∵n/=1.5n=1.0r1=4cms1=4-0.15=3.85cm∴1.5/s1/-1/3.85=(1.5-1.0)/41.5/s1/=1/3.85=0.5/4≈0.385∴s1/=1.5/0.385≈3.896(cm)2又∵n/=1.0n=1.5cms2=3.896+0.5=4.396(cm)∴1/s2/-1.5/4.396=(1-1.5)/4.51/s2/=1.5/4.396-0.5/4.5≈0.23∴s/2≈4.348(cm)d=2×(4.5-4.348)≈0.304(cm)≈3mm3-37.（1）证：∵物像具有等光程性，即：sl1ps1=Δso1o2s2s1Δsl2s2=Δso1o2s2Δsl1p=Δsl1ps1-Δps1=Δsl1ps1-ps1Δsl2s2p=Δsl2s2+Δs2p==ps2而Δso1o2s2s1-Δso1o2s2=s1s2=L=Δsl1ps1-Δsl2s2∴ζ=Δsl1p-Δsl2s2p=（Δsl1ps1-ps1）-（+ps2）=(Δsl1ps1-Δsl2s2)-ps1-ps2=L-(ps1+ps2)故有ζ=L-(s1p+s2p)得证。 （2）当ζ=jλ时为干涉相长，是亮纹。ζ=（2j=1）λ/2时相消，是暗纹。且条纹仅出现在光轴的上方（s1s2p）的区域内。故在（s1s2p）区域内放置的垂直于垂线的光屏上可看到亮暗相间的半圆形干涉条纹。（∵剖开后的透镜为半圆形）（3）∵n/=1.0n=1.5r=1.5mms=1mm∴1/s/-1.5/1=(1-1.5)/1.51/s/=1.5-1/3≈1.167.s/≈0.857d(内)=2×(1.5-0.857)≈1.268(mm)3-38.∵d<=θ1,即Δy/l>=1.22λ/d.d>=1.22λl/Δy∴dmin=1.22λl/Δy=1.22×550×10-9×200×103/1=0.1342(cm). 4-24，解：∵θ1=1.22λ/d,θ/=Δy/l而θ/>=θ1,即：Δy/l>=1.22λ/d.Δy>=1.22λl/d.∴Δymin=1.22λl/d=1.22×555×10-9×3.8×108/1.56≈164.93(m)≈165(m).4-25，解：∵P=Δy=jN,L=Nd.λ=589+589.6/2=589.3(nm)Δλ=589.6-589=0.6(nm)∴d=L/N=jLΔλ/λ=2×15×0.6/589.3≈0.031(cm)≈0.03cm'